Значение слова b-частица в медицинских терминах. Элементарная частица A b частицы

В физике элементарными частицами называли физические объекты в масштабах ядра атома, которые невозможно разделить на составные части. Однако, на сегодня, ученым все же удалось расщепить некоторые из них. Структуру и свойства этих мельчайших объектов изучает физика элементарных частиц.

О наименьших частицах, составляющих всю материю, было известно еще в древности. Однако, основоположниками так званого «атомизма» принято считать философа Древней Греции Левкиппа и его более известного ученика — Демокрита. Предполагается, что второй и ввел термин «атом». С древнегреческого «atomos» переводится как «неделимый», что определяет взгляды древних философов.

Позднее стало известно, что атом все же можно разделить на два физических объекта – ядро и электрон. Последний впоследствии и стал первой элементарной частицей, когда в 1897-м году англичанин Джозеф Томсон провел эксперимент с катодными лучами и выявил, что они представляют собой поток одинаковых частиц с одинаковыми массой и зарядом.

Параллельно с работами Томсона, занимающийся исследованием рентгеновского излучения Анри Беккерель проводит опыты с ураном и открывает новый вид излучения. В 1898 году французская пара физиков – Мария и Пьер Кюри изучают различные радиоактивные вещества, обнаруживая то же самое радиоактивное излучение. Позже будет установлено, что оно состоит из альфа (2 протона и 2 нейтрона) и бета-частиц (электроны), а Беккерель и Кюри получат Нобелевскую премию. Проводя свои исследования с такими элементами как уран, радий и полоний, Мария Склодовская-Кюри не предпринимала никаких мер безопасности, в том числе не использовала даже перчатки. Как следствие в 1934 году ее настигла лейкемия. В память о достижениях великого ученого, открытый парой Кюри элемент, полоний, был назван в честь родины Марии – Polonia, с латинского – Польша.

Фотография с V Сольвеевского конгресса 1927 год. Попробуйте найди всех ученых из этой статьи на данном фото.

Начиная с 1905-го года, Альберт Эйнштейн посвящает свои публикации несовершенству волновой теории света, постулаты которой расходились с результатами экспериментов. Что впоследствии привело выдающегося физика к идее о «световом кванте» — порции света. Позже, в 1926-м году, он был назван как «фотон», в переводе с греческого «phos» («свет»), американским физиохимиком — Гилбертом Н. Льюисом.

В 1913 году Эрнест Резерфорд, британский физик, основываясь на результатах уже проведенных на то время экспериментов, отметил, что массы ядер многих химических элементов кратны массе ядра водорода. Поэтому он предположил, что ядро водорода является составляющей ядер других элементов. В своем эксперименте Резерфорд облучал альфа-частицами атом азота, который в результате излучил некую частицу, названную Эрнестом как «протон», с др. греческого «протос» (первый, основной). Позже было экспериментально подтверждено, что протон – это ядро водорода.

Очевидно, протон, не единственная составная часть ядер химических элементов. К такой мысли приводит тот факт, что два протона в ядре отталкивались бы, и атом мгновенно распадался. Поэтому Резерфорд выдвинул гипотезу о наличии еще одной частицы, которая имеет массу, равную массе протона, но является незаряженной. Некоторые опыты ученых по взаимодействию радиоактивных и более легких элементов, привели их к открытию еще одного нового излучения. В 1932-м году Джеймс Чедвик определил, что оно состоит из тех самых нейтральных частиц, которые назвал нейтронами.

Таким образом, были открыты наиболее известные частицы: фотон, электрон, протон и нейтрон.

Далее открытия новых субъядерных объектов становились все более частым событием, и на данный момент известно около 350 частиц, которые принято полагать «элементарными». Те из них, которые до сих пор не удалось расщепить, считаются бесструктурными и называются «фундаментальными».

Что такое спин?

Прежде чем переходить к дальнейшим инновациям в области физики, следует определиться с характеристиками всех частиц. К наиболее известным, не считая массы и электрического заряда, относится также и спин. Данная величина называется иначе как «собственный момент импульса» и никоим образом не связана с перемещением субъядерного объекта как целого. Ученым удалось обнаружить частицы со спином 0, ½, 1, 3/2 и 2. Чтобы представить наглядно, хоть и упрощенно, спин, как свойство объекта, рассмотрим следующий пример.

Пусть у предмета имеется спин равный 1. Тогда такой объект при повороте на 360 градусов возвратится в исходное положение. На плоскости этим предметом может быть карандаш, который после разворота на 360 градусов окажется в исходном положении. В случае с нулевым спином, при любом вращении объекта он будет выглядеть всегда одинаково, к примеру, одноцветный мячик.

Для спина ½ потребуется предмет, сохраняющий свой вид при развороте на 180 градусов. Им может быть все тот же карандаш, только симметрично наточенный с обеих сторон. Спин равный 2 потребует сохранения формы при повороте на 720 градусов, а 3/2 – 540.

Данная характеристика имеет очень большое значение для физики элементарных частиц.

Стандартная модель частиц и взаимодействий

Имея внушительный набор микрообъектов, составляющих окружающий мир, ученые решили их структурировать, так образовалась известная всем теоретическая конструкция под названием «Стандартная модель». Она описывает три взаимодействия и 61 частицу при помощи 17-ти фундаментальных, некоторые из которых были ею предсказаны задолго до открытия.

Три взаимодействия таковы:

• Электромагнитное. Оно происходит между электрически заряженными частицами. В простом случае, известном со школы, — разноименно заряженные объекты притягиваются, а одноименно – отталкиваются. Происходит это посредством, так называемого переносчика электромагнитного взаимодействия – фотона.
• Сильное, иначе – ядерное взаимодействие. Как ясно из названия, его действие распространяется на объекты порядка ядра атома, оно отвечает за притяжение протонов, нейтронов и прочих частиц, также состоящих из кварков. Сильное взаимодействие переносится при помощи глюонов.
• Слабое. Действует на расстояниях в тысячу меньших размера ядра. В таком взаимодействии принимают участия лептоны и кварки, а также их античастицы. При этом в случае слабого взаимодействия они могут перевоплощаться друг в друга. Переносчиками являются бозоны W+, W− и Z0.

Так Стандартная модель сформировалась следующим образом. Она включает шесть кварков, из которых состоят все адроны (частицы, подверженные сильному взаимодействию):

• Верхний (u);
• Очарованный (c);
• Истинный (t);
• Нижний (d);
• Странный (s);
• Прелестный (b).

Видно, что эпитетов физикам не занимать. Другие 6 частиц – лептоны. Это фундаментальные частицы со спином ½, которые не принимают участие в сильном взаимодействии.

• Электрон;
• Электронное нейтрино;
• Мюон;
• Мюонное нейтрино;
• Тау-лептон;
• Тау-нейтрино.

А третьей группой Стандартной модели являются калибровочные бозоны, которые имеют спин равный 1 и представляются переносчиками взаимодействий:

• Глюон – сильное;
• Фотон – электромагнитное;
• Z-бозон — слабое;
• W-бозон – слабое.

К ним также относится и недавно обнаруженный , частица со спином 0, которая, упрощенно говоря, наделяет все другие субъядерные объекты инертной массой.

В результате, согласно Стандартной модели, наш мир выглядит таким образом: все вещество состоит из 6 кварков, образующих адроны, и 6 лептонов; все эти частицы могут участвовать в трех взаимодействиях, переносчиками которых являются калибровочные бозоны.

Недостатки Стандартной модели

Однако, еще до открытия бозона Хиггса – последней частицы, предсказываемой Стандартной моделью, ученые вышли за ее пределы. Ярким примером тому есть т.н. «гравитационное взаимодействие», которое сегодня находится наравне с другими. Предположительно, переносчиком его есть частица со спином 2, которая не имеет массы, и которую физикам еще не удалось обнаружить — «гравитон».

Мало того, Стандартная модель описывает 61 частицу, а на сегодняшний день человечеству известно уже более 350 частиц. Это означает, что на достигнутом работа физиков-теоретиков не окончена.

Классификация частиц

Чтобы упростить себе жизнь, физики сгруппировали все частицы в зависимости от особенностей их строения и прочих характеристик. Классификация бывает по следующим признакам:

• Время жизни.
  1. Стабильные. В их числе протон и антипротон, электрон и позитрон, фотон, а также гравитон. Существование стабильных частиц не ограничено временем, до тех пор, пока они находятся в свободном состоянии, т.е. не взаимодействуют с чем-либо.
  2. Нестабильные. Все остальные частицы спустя некоторое время распадаются на свои составные части, потому называются нестабильными. Например, мюон живет всего лишь 2,2 микросекунды, а протон — 2,9 10*29 лет, после чего может распасться на позитрон и нейтральный пион.
• Масса.
  1. Безмассовые элементарные частицы, которых всего три: фотон, глюон и гравитон.
  2. Массивные частицы – все остальные.
• Значение спина.
  1. Целый спин, в т.ч. нулевой, имеют частицы, которые называются бозоны.
  2. Частицы с полуцелым спином — фермионы.
• Участие во взаимодействиях.
  1. Адроны (структурные частицы) – субъядерные объекты, что принимают участие во всех четырех типах взаимодействий. Ранее упоминалось, что они складываются с кварков. Адроны делятся на два подтипа: мезоны (целый спин, являются бозонами) и барионы (полуцелый спин — фермионы).
  2. Фундаментальные (бесструктурные частицы). К ним относятся лептоны, кварки и калибровочные бозоны (читайте ранее – «Стандартная модель..»).

Ознакомившись с классификацией всех частиц, можно, к примеру, точно определить некоторые из них. Так нейтрон является фермионом, адроном, а точнее барионом, и нуклоном, то есть имеет полуцелый спин, состоит из кварков и участвует в 4-х взаимодействиях. Нуклон же – это общее название для протонов и нейтронов.

• Интересно, что противники атомизма Демокрита, который предсказывал существование атомов, заявляли, что любое вещество в мире делится до бесконечности. В какой-то мере они могут оказаться правыми, так как ученым уже удалось разделить атом на ядро и электрон, ядро на протон и нейтрон, а их в свою очередь на кварки.
• Демокрит предполагал, что атомы имеют четкую геометрическую форму, и потому «острые» атомы огня – обжигают, шершавые атомы твердых тел крепко скрепляются своими выступами, а гладкие атомы воды проскальзывают при взаимодействии, иначе – текут.
• Джозеф Томсон составил собственную модель атома, который представлялся ему как положительно заряженное тело, в которое как бы «воткнуты» электроны. Его модель получила название «пудинг с изюмом» (Plum pudding model).
• Кварки получили свое название благодаря американскому физику Мюррею Гелл-Манну. Ученый хотел использовать слово, похожее на звук кряканья утки (kwork). Но в романе Джеймса Джойса «Поминки по Финнегану» встретил слово «quark», в строке «Три кварка для мистера Марка!», смысл которого точно не определен и возможно, что Джойс использовал его просто для рифмы. Мюррей решил назвать частицы этим словом, так как на то время было известно лишь три кварка.
• Хотя фотоны, частицы света, являются безмассовыми, вблизи черной дыры, кажется, что они меняют свою траекторию, притягиваясь к ней при помощи гравитационного взаимодействия. На самом же деле сверхмассивное тело искривляет пространство-время, из-за чего любые частицы, в том числе и не имеющие массы, меняют свою траекторию в сторону черной дыры (см. ).
• Большой адронный коллайдер именно потому «адронный», что сталкивает два направленных пучка адронов, частиц размерами порядка ядра атома, которые участвуют во всех взаимодействиях.

Барионы (от греческого «барис» - тяжелый) - тяжёлые элементарные частицы, сильно взаимодействующие фермионы, состоящие из трёх кварков. Наиболее стабильные барионы - протон и нейтрон. К основным барионам относятся: протон (uud), антипротон, нейтрон (ddu), антинейтрон, ламбда-гиперион, сигма-гиперион, кси-гиперион, омега-гиперион.

Сотрудники международной коллаборации DZero Национальной лаборатории ускорителей имени Ферми, которая входит в систему исследовательских центров США, открыли новую элементарную частицу-барион. Частица, получившая название «кси-би-минус барион»(Ξ-b), по-своему уникальна. Это не просто очередной барион, содержащий b-кварк, а первая частица, содержащая три кварка трех разных семейств — d-кварк, s-кварк и b-кварк.

Есть у неё и другое название — «каскад-би». Барион несет отрицательный заряд и по массе примерно в шесть раз превосходит протон (масса частицы 5.774±0.019 ГэВ).

Для регистрации новой частицы ученым пришлось проанализировать треки за пять лет работы ускорителя. В итоге удалось обнаружить 19 событий, которые свидетельствовали об образовании нового бариона.

До этого ученые уже получали барион, состоящий из трех различных кварков — лямбда-би барион, состоящий из u-,d- и b- кварка, однако он содержит кварки только двух поколений (см. врез).

Таким образом, впервые за всю историю физики высоких энергий обнаружен барион, состоящий из кварков трех поколений или семейств. Каскад-би состоит из одного d-кварка («нижний» кварк, относящийся к первому семейству), одного s-кварка («странный» кварк, второе семейство) и одного b-кварка («прелестный» кварк, третье семейство). Именно поэтому новая частица Ξ-b по-настоящему уникальна.

Интересно, что, хотя коллаборация базируется в Фермилабе, обладающей мощным ускорителем Тэватрон, нынешнее открытие сделано в Европе — на Большом электрон-позитронном коллайдере в ЦЕРНе (LEP)

Таким образом, ученые продолжают поиски на «втором этаже» барионной пирамиды, открывая барионы, содержащие в себе один «прелестный» или «дно»-кварк (b).

Впервые такие частицы получила тоже команда из Фермилаба. В прошлом году Международная коллаборация CDF, проводящая эксперименты на базе Национальной ускорительной лаборатории имени Ферми министерства энергетики США (Department of Energy"s Fermi National Accelerator Laboratory), объявила об открытии двух новых элементарных частиц, относящихся к классу барионов. Частицы назвали Σ+b и Σ-b.

В экспериментах физики сталкивали протоны с антипротонами, разгоняя их на самом мощном на настоящий момент ускорителе Теватрон.

На этом ускорителе проводятся эксперименты при соударении пучка протонов, имеющих энергию 1 ТэВ, со встречным пучком антипротонов той же энергии. При столкновении с такой энергией возникал b-кварк, который потом, взаимодействуя с кварками протонов и антипротонов, образовывал две новые частицы.

Эксперимент зарегистрировал 103 события, связанных с рождением положительно заряженных u-u-b частицы (Σ+b) и 134 рождения отрицательно заряженных d-d-b частицы (Σ-b). Для обнаружения такого количества событий ученым пришлось проанализировать треки от 100 триллионов столкновений за пять лет работы Теватрона.

Естественный радиоактивный b-распад заключается в самопроизвольном распаде ядер с испусканием b-частиц - электронов. Правило смещения для

естественного (электронного) b-распада описывается выражением:

Z X A ® Z + 1 Y A + - 1 e 0 . (264)

Исследование энергетического спектра b - частиц показало, что, в отличие от спектра a-частиц, b-частицы имеют непрерывный спектр от 0 до Е max . При открытии b-распада необходимо было объяснить следующее:

1) почему материнское ядро всегда теряет энергию Е max , а энергия b-частиц может быть меньше Е max ;

2) как образуется -1 e 0 при b-распаде?, ведь в состав ядра электрон не входит;

3) если при b-распаде вылетает - 1 e 0 , то нарушается закон сохранения момента импульса: число нуклонов (А ) не изменяется, но электрон обладает спином ½ħ, следовательно, в правой части соотношения (264) спин отличается от спина левой части соотношения на ½ ħ.

Для выхода из затруднения в 1931г. Паули предположил, что кроме - 1 e 0 при b-распаде вылетает ещё одна частица – нейтрино (о о), масса которой много меньше массы электрона, заряд равен 0 и спин s = ½ ħ. Эта частица уносит энергию Е max - Е β и обеспечивает выполнение законов сохранения энергии и импульса. Экспериментально о о было обнаружено в 1956 году. Трудности обнаружения о о связаны с его малой массой и нейтральностью. В связи с этим о о может проходить огромные расстояния до поглощения веществом. В воздухе один акт ионизации под действием нейтрино происходит на расстоянии около 500 км. Пробег о о с энергией 1 МэВ в свинце ~10 18 м. о о можно обнаружить косвенным путём с использованием закона сохранения импульса при b-распаде: сумма векторов импульсов - 1 e 0 , о о и ядра отдачи должна быть равна 0. Опыты подтвердили это ожидание.

Так как при b-распаде число нуклонов не изменяется, а заряд увеличивается на 1, единственное объяснение b-распада может быть следующее: один из o n 1 ядра превращается в 1 р 1 с испусканием - 1 e 0 и нейтрино:

o n 1 → 1 р 1 + - 1 e 0 + о о (265)

Установлено, что при естественном b-распаде испускается электронное антинейтрино - о о. Энергетически реакция (265) выгодна, так как масса покоя o n 1 больше массы покоя 1 р 1 . Следовало ожидать, что и свободный o n 1 радиоактивен. Это явление действительно было обнаружено в 1950 году в потоках нейтронов больших энергий, возникающих в ядерных реакторах, и служит подтверждением механизма b-распада по схеме (262).

Рассмотренный b-распад называется электронным. В 1934 г. Фредерик и Жолио-Кюри обнаружили искусственный позитронный b-распад, при котором из ядра вылетает античастица электрона – позитрон и нейтрино (см. реакцию (263)). В этом случае один из протонов ядра превращается в нейтрон:

1 р 1 → o n 1 + + 1 e 0 + о о (266)

Для свободного протона такой процесс невозможен, по энергетическим соображениям, т.к. масса протона меньше массы нейтрона. Однако в ядре протон может заимствовать требуемую энергию от других нуклонов ядра. Таким образом реакция (344) может протекать как внутри ядра, так и для свободного нейтрона, а реакция (345) происходит только внутри ядра.

Третий вид b-распада – К-захват. В этом случае ядро спонтанно захватывает один из электронов К-оболочки атома. При этом один из протонов ядра превращается в нейтрон по схеме:

1 р 1 + - 1 e 0 → o n 1 + о о (267)

При этом виде b-распада из ядра вылетает только одна частица - о о. К-захват сопровождается характеристическим рентгеновским излучением.

Таким образом при всех видах b-распада, протекающим по схемам (265) – (267), выполняются все законы сохранения: энергии, массы, заряда, импульса, момента импульса.

Превращения нейтрона в протон и электрон и протона в нейтрон и позитрон обусловлены не внутриядерными силами, а силами, действующими внутри самих нуклонов. Связанные с этими силами взаимодействия называются слабыми. Слабое взаимодействие гораздо слабее не только сильного, но и электромагнитного взаимодействия, но гораздо сильнее гравитационного. О силе взаимодействия можно судить по скорости протекания процессов, которые оно вызывает при энергиях ~1 ГэВ, характерных для физики элементарных частиц. При таких энергиях процессы, обусловленные сильным взаимодействием, происходят за время ~10 -24 с, электромагнитный процесс за время ~10 -21 с, а время, характерное для процессов, происходящих за счёт слабого взаимодействия, гораздо больше: ~10 -10 с, так что в мире элементарных частиц слабые процессы протекают чрезвычайно медленно.

При прохождении b-частиц через вещество они теряют свою энергию. Скорость b-электронов, возникающих при b-распаде, может быть очень велика – сравнима со скоростью света. Их энергетические потери в веществе происходят за счёт ионизации и тормозного излучения. Тормозное излучение является основным источником потерь энергии для быстрых электронов , в то время как для протонов и более тяжёлых заряженных ядер тормозные потери несущественны. При малых энергиях электронов основным источником потерь энергии являются ионизационные потери. Существует некоторая критическая энергия электронов, при которой тормозные потери становятся равными ионизационным. Для воды она равна около 100 МэВ, для свинца – около 10 МэВ, для воздуха – несколько десятков МэВ. Поглощение потока b-частиц с одинаковыми скоростями в однородном веществе подчиняется экспоненциальному закону N = N 0 e - m x , где N 0 и N – число b-частиц на входе и выходе слоя вещества толщиной х , m - коэффициент поглощения. b _ излучение сильно рассеивается в веществе, поэтому m зависит не только от вещества, но и от размеров и формы тел, на которые падает b _ излучение. Ионизационная способность b-лучей невелика, примерно в 100 раз меньше чем у a-частиц. Поэтому и проникающая способность b-частиц намного больше, чем у a-частиц. В воздухе пробег b-частиц может достигать 200 м, в свинце до 3 мм. Так как b-частицы обладают очень малой массой и единичным зарядом, то их траектория движения в среде – ломаная линия.

12.4.6 γ - лучи

Как отмечалось в п.12.4.1, γ - лучи представляют собой жёсткое электромагнитное излучение с ярко выраженными корпускулярными свойствами. Понятия γ-распад не существует. γ - лучи сопровождают a- и b-распад всегда, когда дочернее ядро оказывается в возбуждённом состоянии. Для каждого сорта атомных ядер имеется дискретный набор частот g-излучений, определяемый совокупностью энергетических уровней в атомном ядре. Итак, a- и g-частицы имеют дискретные спектры излучения, а

b-частицы - сплошные спектры. Наличие линейчатого спектра γ- и a- лучей имеет принципиальное значение и является доказательством того, что атомные ядра могут находиться в определённых дискретных состояниях.

Поглощение γ - лучей веществом происходит по закону:

I = I 0 e - m x , (268)

где I и I 0 - интенсивности γ - лучей до и после прохождения через слой вещества толщиной х ; μ – коэффициент линейного поглощения. Поглощение γ - лучей веществом происходит, в основном, за счёт трёх процессов: фотоэффекта, комптоновского эффекта и образования электронно-позитронных (e + e - ) пар. Поэтому μ можно представить в виде суммы:

μ = μ ф + μ к + μ п. (269)

При поглощении γ – кванта электронной оболочкой атомов происходит фотоэффект, в результате которого электроны вырываются из внутренних слоёв электронной оболочки. Этот процесс называется фотоэлектрическим поглощением γ - лучей. Расчёты показывают, он существенен при энергиях γ - квантов ≤ 0,5 МэВ. Коэффициент поглощения μ ф зависит от атомного номера Z вещества и длины волны γ - лучей. По мере всё большего увеличения энергии γ - квантов по сравнению с энергией связи электронов в атомах, в молекулах или в кристаллической решётке вещества взаимодействие γ - фотонов с электронами всё более приближается по своему характеру к взаимодействию со свободными электронами. В этом случае происходит комптоновское рассеяние γ - лучей на электронах, характеризуемое коэффициентом рассеяния μ к.

При увеличении энергии γ - квантов до значений, превышающих удвоенную энергию покоя электрона 2m o c 2 (1,022 МэВ), возникает аномально большое поглощение γ - лучей, связанное с образованием электронно-позитронных пар, особенно в тяжёлых веществах. Этот процесс характеризуется коэффициентом поглощения μ п .

Само γ-излучение обладает относительно слабой ионизирующей способностью. Ионизацию среды производят, в основном, вторичные электроны, появляющиеся при всех трёх процессах. γ - лучи - одно из наиболее проникающих излучений. Например, для более жёстких γ - лучей толщина слоя половинного поглощения равна в свинце 1,6 см, в железе – 2,4 см, в алюминии – 12 см, в земле – 15 см.

Бета-частица

Бета-частица

Бета-частица (β-частица), заряженная частица, испускаемая в результате бета-распада . Поток бета-частиц называется бета-лучи или бета-излучение .

Отрицательно заряженные бета-частицы являются электронами (β −), положительно заряженные - позитронами (β +).

Бета-лучи следует отличать от вторичных и третичных электронов, образующихся в результате ионизации воздуха - так называемые дельта-лучи и эпсилон-лучи.

Свойства

Энергии бета-частиц распределены непрерывно от нуля до некоторой максимальной энергии, зависящей от распадающегося изотопа; эта максимальная энергия лежит в диапазоне от 2,5 кэВ (для рения-187) до десятков МэВ (для короткоживущих ядер, далёких от линии бета-стабильности).

Радиоактивность

Значительные дозы внешнего бета-излучения могут вызвать лучевые ожоги кожи и привести к лучевой болезни . Ещё более опасно внутреннее облучение от бета-активных радионуклидов, попавших внутрь организма. Бета-излучение имеет значительно меньшую проникающую способность, чем гамма-излучение (однако на порядок большую, чем альфа-излучение). Слой любого вещества с поверхностной плотностью порядка 1 г/см 2 (например, несколько миллиметров алюминия или несколько метров воздуха) практически полностью поглощает бета-частицы с энергией около 1 МэВ.

См. также

Wikimedia Foundation . 2010 .

Синонимы :

Смотреть что такое "Бета-частица" в других словарях:

- (b частица), электрон или позитрон, испускаемые при бета распаде радиоактивных ядер. Первоначально b лучами назвали радиоактивное излучение, более проникающее, чем a лучи, и менее проникающее, чем гамма излучение … Современная энциклопедия

Бета-частица - (β частица) электрон или позитрон, испускаемый при бета распаде атомными ядрами … Российская энциклопедия по охране труда

Бета-частица - (b частица), электрон или позитрон, испускаемые при бета распаде радиоактивных ядер. Первоначально b лучами назвали радиоактивное излучение, более проникающее, чем a лучи, и менее проникающее, чем гамма излучение. … Иллюстрированный энциклопедический словарь

Электроны или позитроны, испускаемые атомными ядрами или свободными нейтронами при их бета распаде. Термины атомной энергетики. Концерн Росэнергоатом, 2010 … Термины атомной энергетики

Бета частица, бета частицы … Орфографический словарь-справочник

Сущ., кол во синонимов: 1 частица (128) Словарь синонимов ASIS. В.Н. Тришин. 2013 … Словарь синонимов

бета-частица - — [Я.Н.Лугинский, М.С.Фези Жилинская, Ю.С.Кабиров. Англо русский словарь по электротехнике и электроэнергетике, Москва, 1999 г.] Тематики электротехника, основные понятия EN beta particle … Справочник технического переводчика

бета-частица - beta dalelė statusas T sritis chemija apibrėžtis Beta skilimo metu branduolio išspinduliuojamas elektronas arba pozitronas. atitikmenys: angl. beta particle rus. бета частица … Chemijos terminų aiškinamasis žodynas

бета-частица - beta dalelė statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. beta particle vok. Beta Teilchen, n rus. бета частица, f pranc. particule bêta, f … Fizikos terminų žodynas

бета-частица - beta dalelė statusas T sritis apsauga nuo naikinimo priemonių apibrėžtis Radioaktyviųjų izotopų beta skilimo produktas; elektronas ir pozitronas; spinduliuojama beta skilimo metu. Beta dalelės masė yra apie 7000 kartų mažesnė už alfa dalelės masę … Apsaugos nuo naikinimo priemonių enciklopedinis žodynas

Книги

• О проблемах излучения и вещества в физике. Критический анализ существующих теорий: метафизичность квантовой механики и иллюзорность квантовой теории поля. Альтернатива - модель мерцающих частиц , Петров Ю.И.. Книга посвящена анализу проблем единства и противостояния понятий "волна" и"частица" . В поисках решения этих проблем тщательно анализировались математические основы фундаментальных…

1.2. Свойства β -излучения

Бета-излучение (b -частицы) – это поток электронов (позитронов), каждый из которых имеет заряд равный одному элементарному заряду, 4,8×10 – 10 электростатических единиц CGSE или 1,6·10 –19 кулона. Масса покоя b -частицы равна 1/1840 элементарной массы атома водорода, (в 7000 раз меньше массы α -частиц) или в абсолютных единицах 9,1×10 –28 г. Поскольку b -частицы движутся со скоростью значительно большей, чем α -частицы, равной » 0,988 (масса Эйнштейна) от скорости света, то их масса должна подсчитываться по релятивистскому уравнению:

где т о – масса покоя (9,1·10 -28 г);

V - скорость β -частицы;

C - скорость света.

Для самых быстрых β -частиц m ≈ 16 m o .

При испускании одной b -частицы порядковый номер элемента увеличивается (испускание электрона) или уменьшается (испускание позитрона) на единицу. Бета-распад обычно сопровождается g -излучением. Каждый радиоактивный изотоп испускает совокупность b -частиц весьма различной энергии, не превышающей, однако, определенной максимальной энергии, характерной для данного изотопа.

Спектры энергий b -излучения представлены на рис. 1.5, 1.6. Кроме непрерывного спектра энергий, для некоторых, радиоэлементов характерно наличие линейчатого спектра, связанного с вырыва­нием g-квантами вторичных электронов с электронных орбит атома (явление внутренней конверсии). Это происходит тогда, когда β -распад идет через промежуточный энергетический уровень, а возбуждение может сниматься не только путем испускания γ -кванта, но и путем выбивания электрона из внутренней оболочки.

Однако число b -частиц, отвечающих этим линиям, невелико.

Непрерывность бета-спектра объясняется одновременным испусканием b -частиц и нейтрино.

p = n + β + + η (нейтрино)

n = p + β - + η (антинейтрино)

Нейтрино принимает на себя часть энергии бета-распада.

Средняя энергия b -частицы равна 1/3. Е макс и колеблется между 0,25–0,45 Е макс для различ­ных веществ. Между величиной максимальной энергии Е макс b -излучения и постоянной распада l элемента Сэрджентом установлено соотношение (для Е макс > 0,5 Мэв),

l = k∙E 5 макс (1.12)

Таким образом, и для β -излучения энергия β -частицы тем больше, чем меньше период полураспада. Например:

Pb 210 (RaD) T = 22 года, Е max = 0,014 Mэв;

Bi 214 (RaC) T = 19,7 мес., Е max = 3,2 Mэв.

1.2.1. Взаимодействие β -излучения с веществом

При взаимодействии β –частиц с веществом возможны следующие случаи:

а) Ионизация атомов . Она сопровождается характеристическим излучением. Ионизационная способность β -частиц зависит от их энергии. Удельная ионизация тем больше, чем меньше энергии β -частицы. Например, при энергии β -частицы 0,04 Mэв на 1 см пути образуется 200 пар ионов; 2 Mэв – 25 пар; 3 Mэв – 4 пары.

б) Возбуждение атомов. Оно характерно для β -частиц с большой энергией, когда время взаимодействия β -частицы с электроном мало и вероятность ионизации мала; в этом случае β -частица возбуждает электрон, энергия возбуждения снимается путем испускания характеристических рентгеновских лучей, а в сцинтилляторах – значительная часть энергии возбуждения проявляется в виде вспышки – сцинции (т.е.в видимой области).

в) Упругое рассеяние . Происходит тогда, когда электрическое поле ядра (электрона) отклоняет β -частицу, при этом энергия β -частицы не меняется, меняется только направление (на малый угол);

г) Торможение электрона в кулоновском поле ядра. При этом возникает электромагнитное излучение с тем большей энергией, чем большее ускорение испытывает электрон. Так как отдельные электроны испытывают различное ускорение, то спектр тормозного излучения – непрерывный. Потери энергии на тормозное излучение определяются выражением: соотношение потерь энергии на тормозное излучение к потерям на возбуждение и ионизацию:

Таким образом, потери и тормозное излучение существенны лишь для высоких энергий электрона с большими атомными номерами.

Для большинства β -частиц максимальная энергия лежит в пределах 0,014–1,5 Mэв, мы можем считать, что на 1 см пути β -частицы образуется 100 – 200 пар ионов. α -частица на 1 см пути образует 25 – 60 тысяч пар ионов. Поэтому мы можем считать, что удельная ионизационная способность β- излучения на два порядка меньше, чем у α-излучения. Меньше ионизация – медленнее теряется энергия, так как ионизационная способность (и вероятность возбуждения) β -частицы на 2 порядка меньше, значит и тормозится она на 2 порядка медленнее, т.е., приблизительно пробег β -частицы на 2 порядка больше, чем для α- частицы. 10 мг/см 2 ·100 = 1000 мг/см 2 ≈ 1 г/см 2 .